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Comsol | 磁致伸缩效应

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磁致伸缩效应是指铁磁性或亚铁磁性材料在外磁场作用下发生几何尺寸可逆改变的物理现象‌,由英国物理学家詹姆斯·焦耳于1842年首次发现。该效应实现了磁能与机械能的相互转换,是智能材料领域的重要基础。‌



文|电子F430
编辑|小苏
审核|赵佳乐


磁致伸缩效应

磁致伸缩效应的微观机理源于物质内部原子或离子的自旋与轨道耦合作用,导致晶格发生形变。根据形变方向可分为正磁致伸缩(沿磁化方向伸长,如铁)和负磁致伸缩(沿磁化方向缩短,如镍)。其逆效应称为维拉里效应,即材料受应力作用时磁化强度发生改变。此外,还包括体积磁致伸缩、巴涅特效应等多种形式 。‌‌

传统材料包括镍、铁、钴等,磁致伸缩系数较小。巨磁致伸缩材料的伸缩系数可达传统材料的10倍以上 。基于该效应开发的器件广泛应用于声纳换能器、精密位移驱动器、磁致伸缩液位计及医用超声刀等设备 。‌  

图1. 磁致伸缩器件



物理建模

磁致伸缩三维几何模型由磁致伸缩材料、空气域、铜板及低碳钢四部分组成。物理场建模中,磁致伸缩材料需定义磁化曲线、磁致伸缩应变系数及弹性模量;空气域设为线性非磁性介质;铜板给定电导率与相对磁导率;低碳钢采用非线性B-H曲线描述其磁饱和特性。
边界条件方面,外边界施加磁绝缘或磁通平行条件,对称面采用磁通法向约束;结构场中对固定端施加位移约束,其余表面为自由边界。耦合界面处通过磁体力或磁致伸缩应变实现磁场到结构场的单向或双向传递,以准确反映磁致伸缩引起的形变与应力分布。具体物理场建模材料参数和边界条件如下所示。
图2. 物理建模

网格划分

磁致伸缩效应仿真涉及磁场与结构场的强耦合,网格划分需兼顾磁通分布与微小形变的分辨率。总体宜采用物理场导向的自适应策略:在铁心/磁致伸缩棒、气隙、绕组端部、叠片边缘、角部等磁通梯度和应力集中区域进行局部加密,并设置边界层网格以捕捉表层磁通与应力变化。
单元类型上,规则叠片或长条形磁致伸缩构件可优先采用六面体/扫掠网格。对于叠片结构,沿叠压方向网格可适当稀疏,面内方向应足够细密,以反映磁畴翻转引起的局部形变。若同时考虑涡流或趋肤效应,导体表层至少布置两层以上网格单元,并按趋肤深度控制厚度。
电磁-结构多物理场耦合时,磁场网格与结构网格在交界面应保持几何一致,或通过保守插值传递磁通密度、体力与位移,防止数值振荡。逐步加密关键区域网格,直至磁致伸缩应变、振动位移和应力结果变化小于允许误差,确定最终网格规模。
图3. 网格分布

结果展示

采用瞬态研究方式求解计算模型,总时间为8e-4s,求解得到磁致伸缩材料电磁和结构力学分布如下。
图4. 应力分布图
图5. 磁通密度分布

图6.探针点位移场分布

来源:Comsol有限元模拟
Comsol振动非线性电子材料控制
著作权归作者所有,欢迎分享,未经许可,不得转载
首次发布时间:2026-10-15
最近编辑:44分钟前
comsol有限元模拟
硕士 | 仿真工程师,... Comsol工程师,多物理场耦
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