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MIMO-OFDM无线通信技术及MATLAB实现 电子书-399页(下篇)

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7.2.1  限 幅 和 滤 波

限幅方法是最简单的PAPR 减小方案,它把发射信号的最大幅度限制在一个预先指定的水平, 但是它具有以下缺点:

●限幅会引起带内信号失真,从而致使BER 性能下降。

●限幅会引起带外辐射,从而导致对邻道的干扰。虽然通过滤波可以减少由限幅引起的带外 干扰,但是在离散时域以奈奎斯特采样率执行限幅时,滤波可能会影响带内信号的高频 分量。然而,如果在LPF 之前,在离散时域对过采样 (L≥4)     的 OFDM 信号执行限幅, 然后让信号通过带通滤波器(Band-Pass     Filter,BPF),那么误码率性能的恶化会轻一些[169。

●对限幅的信号滤波可以降低带外辐射,但这会导致峰值再次增大,使滤波后的信号可能超 过限幅操作规定的限幅电平[164]。

图7.13显示了基于限幅和滤波的PAPR减小方案的框图,其中L 为过采样因子,N 为子载波 数。在这个方案中,由式(7.15)的IFFT 生成 L 倍的过采样离散时间信号x'[m],然后调制载频fe

得到通频带信号x[m] 。 令 x?[m] 表示限幅后的x[m],      可以表示为


image.png(7.18)


image.png(7.19)


其中,A 为预先指定的限幅电平。注意,式(7.19)可以应用于复基带信号和实通带信号,而式(7.18) 只能应用于通频带信号。定义限幅比(Clipping    Ratio,CR)为限幅电平与OFDM 信号的RMS(σ)

之比:

image.png

对于子载波数为N 的基带信号和通频带信号分别有σ= √N 和σ= √N/2。

image.png

图7.13 基于限幅和滤波的PAPR减小方案的框图

在一般情况下,PAPR 减小方案的性能可以从以下三个方面评价173]:

●带内波动和带外辐射,通过功率谱密度(PSD)  观察。

● CF或 PAPR  的分布,由相应的CCDF  给出。

● 编码和非解码的BER 性能。

表7.1给出了在程序7.11和程序7.12中使用的仿真参数值。运行程序7.11(“PDF_of_clipped

_and_filtered_OFDM_signal.m”) 可以得到图7.14和图7.15。图7.14显示了在仿真中使用的等 波纹通频带FIR 滤波器的脉冲响应和频率响应,其中采样频率为f₅=8MHz,       阻带和通带边缘频 率向量分别是[1.4,2.6]MHz 和[1.5,2.5]MHz;   为了使阻带衰减约为40 dB,    设置抽头数为104。图 7.15显示了利用表7.1给出的参数值对OFDM 信号x'[m] 进行限幅和滤波的仿真结果。图7.15(a)~

图7. 15(d)   分别显示了过采样基带信号x'[m]  及其功率谱、过采样通频带信号x[m]    的直方图(相 当于 PDF)   和功率谱、限幅后的通频带信号x![m]  的直方图(相当于PDF)   和功率谱、滤波后的 信号x[m] 的直方图(相当于PDF) 和功率谱。从图7.15 (b) 可以看出 OFDM  信号近似服从高 斯分布。图7.15 (c)   表明限幅后的信号幅度低于限幅电平。图7.15 (d)    表明滤波后的信号峰值 超过限幅电平。比较图7.15 (c)   和图7.15 (d),    可以看到限幅后的带外频谱增大了,但滤波后的 带外频谱减小了。

image.png



image.png

MATLAB 程序:限幅和滤波

程序7.11 “PDF_of_clipped_and_filtered_OFDM_signal.m”,      绘制图7.14和图7.15

%PDF_of_clipped_and_filtered_OFDM_signal.m

%画图7.14和图7.15

clear

CR=1.2;%       限幅比

b=2;%      每一QPSK符号的比特数

N=128;%FFT     大小

Ncp=32;%CP    大小

fs=1e6;%      采样频率

L=8;%      过采样因子

Tsym=1/(fs/N);%     采样频率

Ts=1/(fs*L);%     采样周期

fc=2e6;wc=2*pi*fc;%        载波频率

t=[0:Ts:2*Tsym-Ts]/Tsym;%          时间向量

t0=t(N/2-Ncp)*L);

f=[0:fs/(N*2):L*fs-fs/(N*2)]-L*fs/2;%                频率向量

Fs=8;%          滤波器的采样频率

Norder=104;%     滤波器的阶数

dens=20;%    滤波器的密度因子

FF=[01.41.52.52.6                 Fs/2];%  阻带/通带/阻带频率边缘向量

WW=[10110];%              阻带/通带/阻带加权向量

h=firpm(Norder,FF/(Fs/2),[001100],WW,{dens});%BPF            系数 X=mapper(b,N);

X(1)=0;%QPSK     调制

x=IFFT_oversampling(X,N,L);%IFFT       和过采样 x_b=add_CP(x,Ncp*L);%       加 CP

x_b_os=[zeros(1,(N/2-Ncp)*L),x_b,zeros(1,N*L/2)];%          多采样 x_p=sqrt(2)*real(x_b_os.exp(j*2*wc*1);%          从基带到通频带  X_P_c=clipping(x_p,CR);%      式(7.18)

X_p_c_f=f(filter(h,1,x_p_c));

x_p_c_f=iff(X_p_c_f);

x_b_c_f=sqrt(2)*x_p_c_f.*exp(-j*2*wc*t);%        从通频带到基带 figure(1);clf % 图7.15 (a) 和图7.15(b)

nn=(N/2-Ncp)*L+[1:N*L];

nn1=N/2*L+[-Ncp*L+1:0];

nn2=N/2*L+[0:N*L];

subplot(221)

plot(t(nn1)-t0,abs(x_b_os(nn1)),'k:') hold on

plot(t(nn2)-t0,abs(x_b_os(nn2)),k-)

axis([t([nn1(1)nn2(end)])-t00         max(abs(x_b_os))])

title(['Baseband signal,with CP'J)

xlabel(t(normalized by  symbol  duration))

ylabel('abs(x"[m])')

subplot(223)

XdB_p_os=20*log10(abs(ff(x_b_os));

plot(f,fftshift(XdB p  os)-max(XdB  p  os),'k')

xlabel(frequency[Hz])

ylabel('PSD[dB])

axis([f([1  end])-1000])

subplot(222)

[pdf_x_p,bin]=hist(x_p(nn),50);

bar(bin,pdf_x_p/sum(pdf_x_p),'k')

xlabel(x'),ylabel(pdf)

title(['Unclipped pass band signal')

subplot(224)

XdB_p=20*log10(abs(fft(x_p));

plot(f,ftshift(XdB_p)-max(XdB_p),'k')

xlabel('frequency[Hz]')

ylabel(PSD[dB])

axis([f([1  end])-1000])


figure(2);clf     % 图7.15 (c)   和图7.15 (d)

subplot(221)

[pdf_x_p_c,bin]=hist(x_p_c(nn),50);

bar(bin,pdf_x_p_c/sum(pdf_xp_c),'k')

title(['Clipped pass band  signal,CR='num2str(CR)])

xlabel(x'),ylabel(pdf)

subplot(223)

XdB_p_c=20*log10(abs(ff(x_p_c));

plot(f,fftshift(XdB_p_c)-max(XdB_p_c),'k')

xlabel(frequency[Hz])

ylabel(PSD[dB])

axis([f([1   end])-1000])

subplot(222)

[pdf_x_p_c_f,bin]=hist(x_p_c_f(nn),50);

bar(bin,pdf_x_p_c_f/sum(pdf_x_p_c_f),'k')

title(['Pass band signal after clipping and filtering,CR='num2str(CR)]) xlabel(x')

ylabel('pdf)

subplot(224)

XdB p  c f=20*log10(abs(X_p_c_f);

plot(f,fftshift(XdB_p_c_f)-max(XdB_p_c_f),'k')

xlabel(frequency[Hz])

ylabel(PSD[dB])

axis([f([1   end])-1000])


figure(3);clf      %图7 . 14

subplot(221)

stem(h,'k')

xlabel(tap')

ylabel(Filter coefficient h[n])

axis([1,length(h),min(h),max(h)])

subplot(222)

HdB=20*log10(abs(f(h,length(X_p_c_f));

plot(f,fftshift(HdB),'k')

xlabel('frequency[Hz])

ylabel(Filter freq response H[dB])

axis([f([1   end])-1000])

subplot(223)

[pdf_x_p_c_f,bin]=hist(abs(x_b_c_f(nn),50);

bar(bin,pdf_x_p_c_f/sum(pdf_x_p_c_f),'k')

title(['Baseband signal after clipping and filtering,CR='num2str(CR)]) xlabel(|x|')

ylabel(pdf)

subplot(224)

XdB_b    c  f=20*log10(abs(fft(x_bc_f);

plot(f,ftshif(XdB_b_c_f)-max(XdB_b_c_f),'k')

xlabel('frequency[Hz])

ylabel(PSD[dB])

axis([f([1   end])-1000])


程序7. 12 “clipping”,     利 用CR  限制信号幅度

function   [x_clipped,sigma]=clipping(x,CR,sigma) %CR        : 限幅比

%sigma      :x 的标准差

if   nargin<3

x_mean  =mean(x);

x_dev=x-x_mean;

sigma=sqrt(x_dev*x_dev'/length(x)); end

CL=CR*sigma;%        限幅水平

x_clipped=x;

ind=find(abs(x)>CL);%  指示限幅

x_clipped(ind)=x(ind)./abs(x(ind)*CL;%式(7. 18)限制到CL


运行程序7. 13(“CCDF_of_clipped_filtered_OFDM_signal.m”)              可以得到图7.16。图7.16(a)    显示了对于限幅和滤波后的OFDM  信 号 ,CF  的 CCDF 。 因 为CF  是 PAPR 的平方根,所以CF 的  CCDF  可以看做PAPR  的分布。从图7. 16(a)    中可以看出, OFDM  信 号 的PAPR  在限幅后显著降 低,而在滤波后有所上升。 CR 越 小 ,PAPR  降低得越多。图7. 16(b) 显示了使用限幅和滤波技术 的 BER  性能,图中“C”   表示只有限幅的情况,“C&F”     表示限幅和滤波都有的情况。从图7. 16(b)    中可以看出,当CR 减 小 时 ,BER 性能变差。

image.png

MATLAB程序:采用限幅和滤波的PAPR 分布和 BER 性能

程序7. 13“CCDF                _of_clipped_filtered_OFDM_signal.m”, 采用限幅和滤波的PAPR  分 布 和BER 性能

%CCDF_of_clipped_filtered_OFDM_signal.m

%画图7 . 16

clear,clf

SNRdBs=[0:10];        %SNR[dB] 向 量

N_SNR=length(SNRdBs);

Nblk=100;

CRs=[0.8:0.2:1.6];

N_CR=length(CRs);

gss=*^<sd>v';

b=2;%          每个QAM 符号的比特数 M=2^b;%         和字符集大小

N=128;       %FFT  大小

Ncp=0;%CP      大小(GI 长度) fs=le6;        % 采样频率

L=8;       % 过采样因子

Tsym=1/(fs/N);        %OFDM 符号周期

Ts=1/(fs*L);       %OFDM  采样周期

fc=2e6;wc=2*pi*fc;%            载波频率

t=[0:Ts:2*Tsym-Ts]/Tsym;%        时间向量

A=modnorm(qammod([0:M-1],M),'avpow',1);%   归一化因子

mdmod=modem.qammod('M,M,'SymbolOrder','Gray','InputType','Bit');

mddem=modem.qamdemod('M',M,'SymbolOrder','Gray',OutputType','Bit');

Fs=8;%         滤波器采样频率

Norder=104;       % 滤波器阶数  dens=20;       % 滤波器密度因子

FF=[01.41.52.52.6      Fs/2];         %阻带/通带/阻带频率边缘

WW=[10110];           %阻带/通带/阻带加权向量

h=firpm(Norder,FF/(Fs/2),[001100],WW,{dens});           %BPF  系数 Clipped_errCnt=zeros(size(CRs));

ClippedFiltered_errCnt=zeros(size(CRs));

CF=zeros(1,Nblk);

CF_c=zeros(N_CR,Nblk);

CF_cf=zeros(N_CR,Nblk);

ber_an alytic=berawgn(SNRdBs-10*log10(b),'qam',M);

kk1=1:(N/2-Ncp)*L;

kk2=kk1(end)+1:N/2*L+N*L;

kk3=kk2(end)+[1:N*L/2];

z=[2:0.1:16];

len_z=length(z)

%-------------增加SNRdB 进行循环------------% fori=1:N_SNR

SNRdB=SNRdBs(i);

for     ncf=0:2     % 无限幅/限幅/限幅和滤波

if  ncf==2

m=ceil(length(h)/2);

else

m=1;

end

for    cr=1:N_CR

if      ncf==0&cr>1

break;

end

CR=CRs(cr);

nobe=0;

for    nblk=1:Nblk     %(i)

msgbin=randnt(b,N);        %二进制序列

X=A*modulate(mdmod,msgbin);       %4QAM(QPSK) 映射 X(1)=0+j*0;%         不使用DC

x=IFFT_oversampling(X,N,L);

x_b=add_CP(x,Ncp*L);

x_b_os=[zeros(1,(N/2-Ncp)*L),x_b,zeros(1,N*L/2)];

x_p=sqrt(2)*real(x_b_os.*exp(j*2*wc*t));

if   ncf>0

XP_c=clipping(x_p,CR);%       限幅

X_p=X_p_c;

if   ncf>1

x_p_cf=iff(f(h,length(x_p)).*f(x_p));

x_p=x_p_cf;

end

end

ifi=N_SNR

CF(nblk)=PAPR(x_p); end

y_p_n=[x_p(kk1)awgn(x_p(kk2),SNRdB,'measured)x_p(kk3)]; y_b=sqrt(2)*y_p_n.*exp(-j*2*wc*t);

Y_b=ff(y_b);

y_b_z=iff(zero_pasting(Y_b);

y_b_t=y_b_z(N/2-Ncp)*L+m+[0:L:(N+Ncp)*L-1]);

Y_b_f=fft(y_b_t(Ncp+1:end),N)*L;

Y_b_bin=demodulate(mddem,Y_b_f);

nobe=nobe+biterr(msgbin(:,2:end),Y_b_bin(:,2:end)); end

if    ncf=0

ber_no(i)=nobe/Nblk/(N-1)/b; elseifncf==1

ber_c(cr,i)=nobe/Nblk/(N-1)/b; else

ber_cf(cr,i)=nobe/Nblk/(N-1)b; end

ifi=N_SNR

for    iz=1:len_z

CCDF(iz)=sum(CF>z(iz))/Nblk; end

if     ncf=0

CCDF_no=CCDF;

break;

elseif     ncf=1

CCDF_c(cr,;)=CCDF; else

CCDF_cf(cr,)=CCDF; end

end

end

end

end

subplot(221)

semilogy(z,CCDF_no)

grid on,hold on  for cr=1:N_CR  gs=gss(cr);

subplot(221)

semilogy(z,CCDF_c(cr;),[gs'-],z,CCDF_cf(c,;),[gs':']) hold on

subplot(222)

semilogy(SNRdBs,ber_c(cr,:),[gs¹-],SNRdBs,ber_cf(cr,;),[gs':']) end

semilogy(SNRdBs,ber_no,'o,SNRdBs,ber_an alytic,'k),grid on function y=zero_pasting(x)

%在输入序列x 的一半中心处粘贴零 N=length(x);

M=ceil(N/4);

y=[x(1:M)zeros(1,N/2)x(N-M+1:N)];


7.2.2           PAPR 减 小 编 码


文献[175]已经证明对于8个子载波的OFDM 系统,通过3/4码率的块编码可以得到最大为3 dB  的 PAPR。将3比特的数据码字映射成4比特的码字,然后选择最小PAPR 的许用码字组。为了降 低期望的PAPR 水平,必须减小码率。文献[175]指出通过遍历搜索得到的块码是格雷互补序列。 如果两个序列在所有的相位上满足非周期的自相关和为0,那么称这两个序列为格雷互补序列。文 献[177]证明了可以利用格雷互补序列构造PAPR 为3 dB 的 OFDM 信号。文献[178]证明了将互补 序列用于减小PAPR 和前向纠错的可行性。此外,文献[180]证明了可以由Reed-Muller  码得到长度 为2”的二进制格雷互补序列对。然而,这些编码技术仅对子载波数较少的多载波系统有效。总的 来说,通过遍历方式为具有大量子载波的OFDM  系统搜索一个好的码字不现实,因此这就限制了 PAPR 减小编码在实际OFDM 系统中的作用。

首先考虑互补序列的基本特性。两个长度为N 、包含- 1或+1的序列x₁[n]  和x₂[n],     如果它们 的自相关和满足以下条件,则称它们为互补序列:

image.png       (7.20)

对式(7.20)进行傅里叶变换得到:

|x₁[k]²+|x₂[k]²=2N                                (7.21)

其中, X,[k]  是{x;[n]}  的 DFT,   满足:

image.png                       (7.22)

其 中 ,T  为采样周期。对x,[n]  的自相关函数取DFT  得到x,[k]   的功率谱密度(PSD) 。注意|x,[k]² 是序列{x;[n]} 的 PSD 。 由式(7.21)可知 PSD 的上限为2N,  即

image.png            (7.23)

因为x;[n] 的功率为1,所以式(7.22)中的 x|,[k]²   的均值为N 。因 此 ,X,[k]  的 PAPR 的上限为


image.png    ( 或 3dB)    (7.24)


假设用一个序列作为IFFT 的输入。由于IFFT 相当于将FFT 输出的复共轭除以N,   所以可以 用x[n] 的 IFFT 替换X[k],    因此PAPR 的上限为2(即3dB)。这意味着如果将互补序列作为IFFT  的输入来产生OFDM 信号,那么PAPR 将不会超过3dB 。图7.17 (a)   和图7.17 (b)   分别说明了 16子载波无编码OFDM 信号的PAPR 和16子载波互补编码OFDM 信号的PAPR。从图中可以看 出互补编码将PAPR 减小了大约9dB。

image.png

7.2.3 选择性映射

如图7 . 18所示为用于减小 PAPR  的选择性映射 (SLM)     的框图。将输入数据块 X=[x[0],x[1],…,X[N-1]]          与具有U 个不同相位的序列P“=[p,p”,…,p'-1]           相乘,得到一个 修正的数据块】X“=[x“[1],x“[2], …   image.png   ,其中P“=e,φ”∈(0,2π),v=0,1,…,N-1,     u=1,2,…,U 。 对 U 个独立序列{x“[v]}  取 IFFT 得到序列x”=[x“[0],x”[1],-    image.png  , 然 后 选择其中具有最小PAPR的序列x=x “发射[185].


image.png

image.png                     (7.25)

为了使接收机能够恢复原始数据块,应该发射作为边信息(side   information)的选定相位序列 P“的编号 u¹⁶4】。实现SLM 技术需要 U 次 IFFT 运算。此外,对于每个数据块,需要[log₂U」比 特的边信息,其中[x] 为小于x 的最大整数。

7.2.4  部 分 传 输 序 列

部分传输序列 (PTS)   技术将 N 个符号的输入数据块分割为V个不相交的子块:

image.png        (7.26)

其 中 ,Xi 为连续分布、大小相同的子块。如图7.19所示,在 SLM 技术中对所有的子载波加扰, 而在PTS 技术中对每一个子块加扰(独立旋转相位)[187]。每一个分割后的子块乘以一个相应的复

相位因子b=ej⁶,v=1,2, … ,V,               随后经过IFFT,   得到:

image.png       (7.27)

其中,{x"   为 PTS。选择相位向量,使得PAPR最小[188.

image.png               (7.28)

这样,最小PAPR向量的时域信号可以表示为

image.png        (7.29)


为降低复杂度,仅在一个有限的集 合中选择相位因子  因为允许的相位因子集 合是 ,所以应该在W-1 个相位因子集 合中搜索最佳的相位因子集 合。因此, 搜索的复杂度随子块数的增加呈指数上升。

image.png


对于每一个数据块,PTS 技术需要V次IFFT运算和log₂W」  比特的边信息。PTS 技术的PAPR性能不仅受子块数V 和允许的相位因子W的影响,而且受子块分割的影响。实际中有三种子块分 割方案:相邻、交叉和伪随机方案。在这些方案中,伪随机方案性能最好189。

正如前面讨论的,PTS  技术存在搜索最优相位向量集 合时复杂度较高的问题,特别是当子块 数增加时。文献[190,191]提出了各种降低复杂度的方案。 一个特别的例子是使用二进制相位因子 {1,-1}的次优组合算法190,现将其总结如下:

①如式(7.26)所示,将输入数据块分为V个子块。

②设置所有的相位因子b=1,v=1,2, … ,V,          找到式(7.27)中的PAPR,  将其设为PAPR_min。

③ 设 置v=2。

④ 在b°=-1 的情况下,找到式(7.27)中的PAPR。

⑤ 如 果PAPR>PAPR_min,   那 么b=1;        否则,更新PAPR=PAPR_min。

⑥ 如 果v<V,    那 么v 加1,然后回到步骤④;否则,得到最优的相位因子b,   然后退出程序。 在次优的组合算法中对式(7.27)计算 V 次,远小于原来的 PTS  技术所需的计算次数,即

V<W。

如图7.20所示为采用PTS 技术(子块数目变化)时16-QAM/OFDM   系统的PAPR 的 CCDF。

从图中可以看出当子块数目增加时 (V=1,2,4,8,16),PAPR     的性能提高了。运行程序7 . 14 (“compare_CCDF_PTS.m”) 可以得到图7.20,该程序调用程序7.15(“CCDF_PTSO”)  和程序7.16 (“CCDF_OFDMA(”)       以得到采用PTS 技术的CCDF。

image.png


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首次发布时间:2026-04-27
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5.1电弧的基本理论5.1.1电弧的产生和物理特性5.1.2交流电弧5.1.3直流电弧5.1.4直流电弧和交流电弧的区别5.1.5电弧的熄灭方法和灭弧装置5.1电弧的基本理论5.1.1电弧的产生和物理特性1.概述大气中两个触头将接触或开始分离时,只要它们之间的电压达12~20V,电流达0.25~1A,触头间隙内就会产生一团温度极高﹑发出强光和能导电的近似圆柱形的气体,称为电弧。电弧是一种气体游离放电现象。产生电弧的条件:用开关电器开断电源电压大于10~20V,电流大于250mA的电路时,就会发生电弧。电弧的本质:生成于气体中的炽热电流,是高温气体中的离子化放电通道,是充满着电离过程和消电离过程的热电统一体。断路器在分断过程中产生的电弧是高温等离子体。等离子体是由部分电子被剥夺后的原子及原子被电离后产生的正负电子组成的离子化气体状物质,它是除固、液、气外的物质存在的第四态。看似“神秘”的离子体其实是宇宙中一种常见的物质,在太阳、恒星、闪电中都存在等离子体,它占了整个宇宙的99%。2.气体放电的物理过程气体放电的物理过程包括电离(游离)和消电离(去游离)。1)电离原子吸收的能量足够大时,电子激发到自由态而离开原子轨道形成自由电子,原来的中性原子或分子变成正离子,这种过程称为电离或游离。电离的方式:表面发射——由金属表面发射电子;表面发射方式由热发射、高电场发射(场致发射)、光发射、二次发射。空间电离——电极间气体在外界力量影响下,其分子或原子分裂成自由电子和正离子的现象,空间电离方式由光电离、电场电离(碰撞电离)、热电离。电离过程是各种电离形式的综合表现。2)消电离(去游离)电离气体中的带电粒子离开区域,或者失去电荷变为中性粒子,这种现象叫消电离。形式:复合——两个带有异性电荷的粒子相遇互相作用而消失电荷,形成中性粒子的现象叫复合。复合方式由表面复合和空间复合,影响复合因素最显著的是温度,冷却作用是加强复合的决定性因素。扩散——弧柱中的带电粒子,由于热运动从弧柱中浓度高的区域移动到弧柱周围浓度较低的区域,叫扩散。电弧电流恒定时,扩散速率与电弧直径成反比,复合速率与电弧直径平方成反比。3)气体放电的几个阶段非自持放电阶段(OD段)自持放电阶段(从D点起)3.电弧的产生、维持与发展1)电弧的产生强电场发射:E=U/s大于3×106V/m时,金属触头阴极表面就会发射自由电子。热电子发射:在开关分闸时,动静触头之间的接触压力和接触面积减小,接触电阻增大,接触表面发热严重,产生局部高温,阴极金属材料中的电子获得动能而逸出成为自由电子。加速运动:自由电子,在强电场的作用下,向阳极作加速运动。碰撞游离:加速运动获得动能的自由电子在运动中与中性质点发生碰撞,中性质点中的电子获得能量产生跃迁,跳到能级更高的轨道上,如果获得的能量足够大,自由电子就能脱离原子核的束缚,游离成自由电子和正离子。雪崩:游离的结果导致触头间自由电子数量剧增。介质击穿产生电弧:剧增的电子形成电流,介质被击穿而产生电弧。2)电弧的维持与发展☞由于电弧的半径小,电弧形成后,触头间的电压和电场强度很低,强电场发射停止。☞由于电弧在燃烧过程中温度很高,可达到几千度甚至上万度,阴极表面继续进行热电子发射。☞另一方面介质的分子和原子在高温下将产生强烈的分子热运动,获得动能的中性质点之间不断地发生碰撞,游离成自由电子和正离子,此即所谓热游离。☞热发射和热游离给弧隙提供了大量的自由电子,电流继续流过,电弧的燃烧得以维持。4.电弧的组成近阴极区——长度极短(约等于电子的平均自由行程)。电子经过这段行程后,气体电离,电子运动快,正离子慢行成正离子层,电场强度很高。近阳极区——长度为近阴极区数倍,阳极附近聚集大量电子,形成电子层。阳极压降﹑阴极压降数值相近,在20V以内,但阳极压降区较长,所以电场强度较小。电弧的阴极区域对电弧的发生和物理过程具有重要的意义,形成电弧放电的大部分电子是在阴极区产生或由阴极本身发射的。电弧放电时,实际上并不是整个阴极全部参加放电过程,阴极表面的放电只集中在一个很小的区域上,这个小区域称为阴极斑点。它是一个非常集中,面积很小的光亮区域,其电流密度很大,是电弧放电中强大电子流的来源。阳极表面也存在阳极斑点,它接收从弧柱中过来的电子。弧柱是由高温、游离了的气体形成的充满了带电粒子的等离子休。弧柱区——6000k以上高温,大量气体分子游离,因此具有良好的导电性。电流越大,弧温越高。热电离程度越大,电阻越小,伏安特性是负特性(但真空电弧是正特性),弧柱内气体全部电离,正负带电粒子数相等,为等离子体。电弧可分为短弧和长弧两种。电弧长度较短(即电弧弧芯中心线在毫米以下).电弧电压主要出阴极和阳极位降构成的电弧称为短弧。在短弧中近极区域的过程起主要作用。电弧长度较长,电弧电压主要由弧柱压降构成的电弧称为长弧。在长弧中弧柱的过程起主要作用。在高压开关中的电弧一般均属于长弧。5.电弧发生的途径1)电路断开电弧的发生为了使电弧点燃,某一最低电流值是必需的。开断电路时电弧的产生过程:触头开始分断—(存在超程实际未分断)—&gt;接触点减小—&gt;极限状态(仅一点接触)—&gt;接触处金属熔融—&gt;液态金属桥—&gt;金属桥断裂(爆炸)—(电流瞬时截断)—&gt;产生过电压—(击穿介质)—&gt;电弧—(各种熄弧因素)—&gt;电弧熄灭—&gt;触头分断2)触头闭合时电弧的发生击穿电压的最低值(对于银触头大约是15V)、电弧建立的时间(大约为10-8s,与发生击穿时的触头间距无关)。3)真空和气体间隙的击穿电弧可以在真空的两电极间发生。这种电弧可以称为真空电弧。但电弧实际上并不是在绝对真空而是在金属蒸气中燃炽。4)从辉光放电到电弧放电的转变。从辉光放电过渡到热电子电弧的过程是随着电流的增加,阴极电位降逐渐增高,在阴极区放出的能量也就增加,如果这时阴极温度达到热电子发射开始起显著作用的数值,则放电的击穿电压开始下降。从辉光放电转变到冷阴极电弧的过程。在阴极电化显著增高的非正常辉光放电中。阴极表面的个别部分在强电场影响下能够发射电子,其数量足以使阴极电位降区域和气体显著地游离,由此产生电荷浓度较高的区域。电子比正离子更快离开这个区域,因此形成中间电荷的增加,促使场电子发射继续增加,最后形成电弧放电。5)从火花放电到电弧放电的转变。当两电极之间的间隙被击穿形成火花放电时,就在间隙形成导电通道,开始输入能量,电流逐渐上升。电流上升速度一般决定于外部电路的参数,但在两电极间的电容经常有某些储藏的能量被迅速输入到通道中。通道强烈地被加热和扩展,并且扩展的速度在初始阶段可以近似地看作为冲击波的传播。火花放电可以引起具有大的压力跃变的冲击波。6.电弧的物理特性1)电弧的温度在电弧中可能在几个微秒的时间内达到大约4000K~5000K的高温,电弧的燃炽与熄灭与温度有很大的关系。电弧温度与电流有重要的关系,电流的增加基本上标志着温度的上升。2)电弧的直径弧柱本身,电弧中间明亮的部分,直径大致相当于弧柱,电弧的最大导电部分,几乎100%的电流在它中间通过。光圈,周围较宽广而亮度较低的外壳。电弧的直径与电流有关。对于在空气中自由燃炽的电弧,其直径d与电流I的平方根成正比。高气压弧柱的直径与气体的压力P有关。对于自由燃炽的电弧,其直径随压力升高而减小。在管道中稳定燃炽的电弧直径是与电弧在其中燃炽的气体的导热系数成反比的。显然,这样的关系仅说明由于热传导而使电弧冷却的电弧特性。3)电弧的电压方程UA=Uc+Ua+Up或UA=U0+Eplp式中:Ua为阳极压降;Uc为阴极压降;Up为弧柱压降;Uo=Ua+Uc为近极压降,Ep为弧柱区电场强度;lp为弧柱区长度,可近似取为电弧长度。弧柱区的场强E与电弧电流Ih的关系:式中,r为弧柱通道半径;n为电子密度;be为电子迁移率;e为电子电荷。除电流外,弧柱区场强还与许多因素有关,如电弧运动的速度、气体的可动性、气体的导热系数、气体的压力以及电弧所处的狭缝或管道直径等。电弧既是电的又是热的现象,所以电弧所处热的条件,严重地影响到其电特性。如果散热条件好,则弧柱去游离过程强,弧柱区场强就升高、在许多情况下。电弧热量的散出与电弧在其中燃炽的气体的可动性和导热系数密切相关,试验表明,弧柱区场强有随气体导热系数大致成正比上升的倾向。电弧与固体绝缘壁的接触使场强有很大的增高。如果迫使电弧在绝缘板之间的狭缝或小直径的管道中燃炽,能使弧柱区场强增加几倍。4)电弧等离子体的热容与冷却开关电弧的熄灭,主要是靠对电弧等离子体进行冷却来实现的。冷却方式主要有等熵(热能除以温度所得的商,标志热量转化为功的程度)冷却和热传导冷却两种。等熵冷却就是所谓绝热膨胀。当气体沿着压力梯度进行膨胀运动时、由粒子运动形成的内部能量转变成流动能,使气体温度下降而被冷却。此时的冷却能力即每单位容积的散热功率,可用下式表示:上式中,v为流速;P为压力。热传导却是由沿着温度梯度移动的热流造成的冷却。气体与等离子体的热传导和通常固体的情况大不相向,它与内部的能量密度梯度有关,在气体和等离子体中可由于多种原因将能量以能流的形式散出去。如把这些能量的散失都看成是广义的热传导,并以导热率λ来等效表示,那么每单位容积的散热功率可用下式表示:上式中导热率λ是温度的函数。,热容(比热容,是单位质量物质的热容量,即使单位质量物体改变单位温度时的吸收或释放的内能。)愈小,则冷却速度愈快。电弧等离子体的定压比热容也与固体和液体的情况不同,它是相当复杂的温度函数,随温度的变化,定压比热容有很大的变化。设电弧等离子体所包含的能量(即热焓——焓是汽体的一个重要状态参数。焓的物理意义为:在某一状态下气体所具有的总能量,它等于内能和压力势能之和。)为hT。则定压比热容Cp为:这是由于气体与等离子体在温度升高的同时将发生分解和游离,而分解和游离时所需要的能量,从外部看即表现为大的热容。5)电弧的能量平衡电弧燃炽时,电源不断地供给能量,并转变成热能和光能,同时电弧也不断地通过传导、对流和辐射三种方式向周围散出能量。在长弧中,电弧的特性主要由弧柱决定、电弧电压主要由弧柱压降构成,即可忽略近极压降。发热量等于弧柱含热量的增加与散热损耗之和,电弧弧柱的动态能量平衡力程式为:式中,Ih为电弧电流(A),Uh为电弧电压(V);Q为弧柱的内能(J);t为时间(s);Ps为弧柱散失的功率(W)。能量平衡也是形成电弧等离子体动态特性的基础,对于每单位容积等离子体,这一关系的一般式为:式中,ρ为等离子体的电导率,E为电场强度;σ为等离子体密度;h为热焓。详细内容请见附件免责声明:本页面/内容部分素材来源于互联网公开信息,旨在传递更多信息,不代表本平台立场。版权归原作者或机构所有,如涉及侵权,请通过平台联系我们,我们将在核实后第一时间处理。本平台对转载内容的真实性、准确性不作任何保证,用户需自行判断并承担使用风险。

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