DOI:10.1016/j.euromechsol.2023.105015
聚合物压缩后为何先软化、再硬化?相似的加载曲线,又为何对应不同卸载和剪切带形貌?这篇文章将两类缠结映射到本构内变量,适合想把微观解释、宏观曲线与有限元云图连起来的同学。
作者简化其2022年的热耦合模型,去除温度影响,聚焦室温低应变率。永久缠结PE形成背应力,动态缠结DE的解离与再生分别参与软化和额外硬化,橡胶网络提供另一部分硬化。
贡献在于保留这套物理分工,并以PC、PS压缩及PC锻造检验简化模型、分析局部化;两类缠结概念继承前作。采用ABAQUS/Explicit与VUMAT实现。
图 1|分子间阻力与橡胶网络并联。原图4示意。
图 2|原式(33)–(36)。ξ₁、ξ₂为内变量;κ₁、κ₂为对应阻力。解离阈值随累计塑性应变γᵖ衰减;再生项随塑性伸长λᵖ增长。
图 3|原式(30)、(31)。A为PE内张量,M_b为背应力;b控制饱和量级,ς影响演化速度。
图 4|原式(39)。τ已扣除PE背应力,τ_eq再扣除DE阻力与压力项αₚp,决定塑性流动。
图 5|室温10⁻⁴s⁻¹,上PC、下PS。PC大应变硬化更明显。原图6a/7a;实验分别来自Mirkhalaf2017、Wendlandt2005,PS与标定数据同源。
图 6|PC、10⁻⁴s⁻¹。软化后中等应变卸载较好,峰附近及大应变仍有偏差。原图8,实验Wang2019。
图 7|PC、10⁻³s⁻¹,改变ξ₂饱和值。再生DE可缓解过度弹性恢复;这是参数分析。原图B5b。
图 8|PS、10⁻³s⁻¹。薄带交叉、边界反射,后期展宽并派生新细带。原图10a/e/i,云图为累计γᵖ。
图 9|PC、10⁻³s⁻¹。带更快展宽融合,后期较均匀。原图15a/i;PC与PS的试样尺寸、网格不同。
PS软化更强、硬化较弱,容易维持尖锐带;PC硬化较强,更容易带动邻近材料流动。
图 10|PS,三网格27×20、54×40、108×80;云图ε=0.22。宏观曲线接近,细网格带更窄、细节更多;各色标不同。原图11。
图 11|PC、10⁻³s⁻¹平面应变压缩。软化、平台和硬化基本吻合,屈服前非线性仍有偏差。原图14d,实验Mirkhalaf2017。
图 12|室温PC锻造:模速0.02mm/s,位移至4.6mm后卸载。形状及力位移基本一致。原图19,实验Srivastava2010。
图 13|原图20d/i:贯穿剪切带到后期塑性区融合。模拟采用刚模、无摩擦,忽略温升;云图不是实测场。
简化模型可描述室温低速下的主要压缩与成形响应。局部化同时受软化、硬化和几何影响;峰附近与大应变卸载还需引入黏弹性。
本文分析:不要仅凭单调曲线选机制。应结合循环卸载、不同应力状态与局部场,并检查网格;曲线吻合不能直接证明缠结演化或带宽预测正确。
来源:Lan等,A physically-based constitutive model for amorphous glassy polymers in large deformations,European Journal of Mechanics / A Solids 104 (2024) 105015。公式、配图与封面节选自原论文。