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“师傅,上一讲的第三强度理论 我弄懂了。但是它和第一理论有同样的毛病啊!它虽然考虑了最大和最小主应力,但完全无视了中间主应力 的存在!难道 对材料的屈服真的一点影响都没有吗?”
地点:力学研讨室。桌上放着一根弹簧和一个实心钢球。
人物:
小生:正在复习上一讲的第三强度理论,眉头微皱。
老师傅:抛着手里的钢球,等他发问。
小生:师傅,上一讲的第三强度理论 我弄懂了。但是它和第一理论有同样的毛病啊!它虽然考虑了最大和最小主应力,但完全无视了中间主应力 的存在!难道 对材料的屈服真的一点影响都没有吗?
老师傅:你能想到这一层,说明你的力学直觉已经很敏锐了。实际上, 确实对材料的屈服有影响。第三强度理论因为忽略了它,所以计算结果偏于保守。为了把 精确地纳入考量,力学先驱们决定放弃单纯的“力”的视角,转而从“能量”的角度来破解这个难题。
老师傅:小生,你拉伸一根弹簧时,手做了功,这部分能量去哪了?
小生:根据能量守恒,手做的功储存在了弹簧内部,变成了弹性势能。在线性阶段,拉力是随着伸长量成正比例增加的,所以做功是最大拉力 和伸长量 乘积的一半,也就是 。

老师傅:很好!在微观的立方体微元上也是一样的逻辑。假设我们在材料内部切出一个边长分别为 的微元体。现在,只看主方向 1,作用在这个面上的力有多大?
小生:力等于应力乘面积。主方向 1 的横截面积是 ,所以作用在这个面上的总力是 。
老师傅:那在这个力 的作用下,微元体在方向 1 上伸长了多少?
小生:伸长量等于线应变乘以原长。方向 1 的原长是 ,所以伸长量 。

老师傅:非常好。既然微元体处于线弹性变形阶段,力是从零逐渐线性增加到 的,那么外力在方向 1 上做的功 是多少?
小生:套用弹簧做功的公式,乘个三角形面积系数 。
老师傅:同理,方向 2 和方向 3 上做的功就是 和 。把它们加起来,代表微元体内储存的总应变能。为了摆脱体积大小的限制,我们把它除以微元体的总体积 ,就能得到**单位体积的总应变能密度 **。你来写一下。
小生:除以体积后, 就全约掉了!总应变能密度公式非常整齐:
老师傅:漂亮。但你看这个式子,里面既有应力 ,又有应变 ,是个混合式。在强度校核时我们往往只知道应力。你有什么办法能把它变成纯应力的公式吗?
小生:纯应力?我知道了!用前几节课学的广义胡克定律!它可以把应变用应力表达出来!
把 等三个公式代入,化简后得到:
这里面 全齐了!只要材料的总能量达到极限,是不是就屈服失效了?
老师傅:不是!这正是早期力学家走过的弯路。总能量到了极限材料就会坏?咱们来做一个思想实验。
假设你手里这个实心钢球,被扔进了水深一万米的马里亚纳海沟。它受到了极大的深海海水压力。此时,它的三个主应力是相等且巨大的负值: 。
它的总应变能密度绝对是个天文数字。但是,你觉得这个钢球形状会发生显著滑移扭曲吗?
小生:四周的水压是完全均匀的……它顶多会被压得体积变小一点点,但它依然是个圆球。形状没有被扭曲,分子层之间没有相对滑移,所以……它不会屈服?
老师傅:对的!这就是力学家伟大的洞察之一。
总应变能其实由两部分组成:
一部分叫体积改变比能,它纯粹由三个方向的平均应力引起,只改变大小,不改变形状(就像深海钢球),这部分能量不会导致材料屈服。
另一部分叫形状改变比能(畸变能密度 ),它是由三个主应力之间的差值(偏斜部分)引起的,这部分能量才会迫使材料发生剪切、扭曲和滑移!
老师傅:基于这个伟大的洞察,第四强度理论(畸变能密度理论)的基本假设诞生了:畸变能密度是引起材料发生屈服的唯一主导因素。
经过数学剥离,三向应力状态下的畸变能密度 表达式为:
小生:接下来的套路我熟!拿它和单向拉伸试验对标。
当单向拉伸材料屈服时, 。代入上面的公式,单拉屈服时的极限畸变能 就是:
最后一步,令复杂状态的 等于极限状态的 。我把式子列出来:
两边的常数项一约分,把平方移过去开根号……成了!
等号左边这一长串,就是第四强度理论的相当应力 !
老师傅:完全正确。你看这个公式, 完美地融合在了一起,没有任何一个被遗漏。
第四强度理论是目前对塑性材料屈服预测最为精确的理论。现代工程软件(比如 ANSYS、Abaqus)里显示的“von Mises 应力”,其底层算法就是你推导出的这个 。
小生:师傅,虽然我推导出了相当应力,但这个畸变能密度 的公式 究竟是怎么从总能量 里抠出来的呢?它是怎么推导的?
老师傅:哈哈,这就涉及到了材料变形的深度解剖。要从总能量里严谨地剥离出形状改变比能,我们必须先弄清楚材料的体积改变是怎么计算的。下一夜,我们就先来研究微元体的体积变形,然后再为你彻底解开这个畸变能公式的身世之谜。