#材料力学 #横力弯曲 #应力应变 #机械设计 #考研 #机械
地点:研讨室,黑板上还留着上一讲推导出的通用公式 。
人物:
小生:盯着公式里的 发呆,手里的计算器按得飞起。
老师傅:在黑板上画了一个工整的矩形截面。
小生:师傅,通项公式我懂了,但这个 到底是哪块面积的静矩?在矩形截面里怎么算?
老师傅:记住,我们要算的是“水平劈开面”以外那部分的面积对中性轴的静矩。看下面这幅图,假设我们在距离中性轴 处水平切一刀,剩下的底下一块面积就是 。
分块面积: 。
重心位置:这块面积自身的形心 。这块面积上表面坐标是 ,下表面坐标是 ,所以形心 方向的坐标是 。
最终静矩:
小生:有了 ,再带入矩形截面的惯性矩 ,公式是不是就能彻底简化了?
老师傅:没错。把这些项全部塞进 里:
老师傅:小生,盯着这个含有 的公式,你发现了什么?
小生:它不再是线性的了!它是一条抛物线!
老师傅:咱们来看看这条抛物线的三个关键点(图 65):
小生:怪不得!边缘的材料正应力 已经达到极限了,切应力在这儿正好“放假”。
老师傅:最后,咱们把这两种应力放在一块看。这就像是一场完美的微观配合:
在边缘处:正应力 最大,切应力 为零。材料处于单向拉压状态。
在中性轴处:正应力 为零,切应力 最大。材料处于纯剪切状态。
小生:我明白了。如果我设计一根木梁,中性轴处虽然不拉也不压,但如果木材的横纹抗剪强度不够,梁就会从中性轴处水平“劈裂”开!
老师傅:这就是为什么在 工程设计中,我们不仅要算抗弯,还要盯着抗剪。
老师傅:小生,盯着刚才咱们画的那条抛物线,你发现没?在梁的最顶端和最底端,切应力 居然直接归零了。从数学上看,是因为 让公式里的括号变成了 0。但从物理上看,你觉得这是为什么?
小生:唔……数学上确实是这样。物理上嘛,是不是因为边缘的材料都忙着去承受最大的拉力和压力(正应力)了,所以没力气管剪切了?
老师傅:哈哈,你这说法倒是挺有人情味,但不够严谨。其实道理很简单,你只需要记住四个字:“自由表面”。
老师傅:你想,梁的顶面和底面外面是什么?
小生:是空气啊。
老师傅:没错。在绝大多数工况下,梁的上下表面没有受到任何水平方向的摩擦力或推力。这就是所谓的“自由表面”。既然表面上空空如也,就没有人去“拨弄”这层材料。
老师傅:还记得咱们推导公式的那个“老伙计”吗?——切应力互等定理。它告诉我们,如果横截面上有一个竖直向下的切应力 ,那么在对应的水平面上,就必然会诱发出一个大小相等的水平切应力 。
第35夜:横截面扭矩如何导致正交截面破坏?切应力互等定理的工程推演
小生:我明白了!如果梁的最外表皮上存在竖直方向的切应力 ,那么根据互等定理,梁的“外脸皮”上也就得有一个水平方向的切应力 。
老师傅:对喽!但咱们刚才说了,那是自由表面,外面只有空气,没有东西给它施加水平力。既然 必须是 0,那么作为它的“孪生舞伴”,横截面边缘处的竖直切应力 也就只能是 0 了。
老师傅:如果你还不理解,就想象一下:切应力就像是你用手掌贴着墙面使劲往下蹭。如果你想在墙面上产生这个“蹭”的力,你的手掌(外部环境)必须给墙面一个作用力。
小生:如果我的手根本没摸到墙,或者只是轻轻贴着没有横向动作,墙面上自然就不会产生这种被“蹭”的切应力。
老师傅:没错。空气没法去“蹭”梁的表面,所以表面那一层材料在剪切上是完全放松的。越往中心走,内部层与层之间的“撕扯”才越剧烈,直到在中性轴达到巅峰。
静矩计算: 是劈开面以外面积的静矩,计算核心是 。
分布规律:矩形梁切应力沿高度呈抛物线分布。
峰值常数:矩形截面最大切应力 。
互补关系:正应力最大处切应力为零,切应力最大处正应力为零。
物理边界条件:由于上下表面是自由表面,没有外部切向力,因此该处的水平切应力 为 0。
互等定理约束:根据切应力互等定理 ,这强行规定了横截面边缘处的竖直切应力也必须为 0。
分布启示:这解释了为什么切应力分布必须是抛物线(边缘为0,中心最大),而不是像拉压那样均匀分布。
小生:原来如此!这下我不光记住了公式,连它的“长相”为什么是两头尖、中间圆的抛物线都彻底通透了。
老师傅:梁弯曲的应力分布咱们就学完了,下一讲咱们看看利用梁切应力分布求解的思想,还能解释什么反常识的现象。