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基于FLUENT_MATLAB接口的分布参数系统闭环控制仿真

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摘  要:在工程实际中常遇到的流动、传热和燃烧等问题中, 大都为分布参数系统。针对该分布参数模型建模难的问题,结合 CFD 仿真软件 FLUENT 和系统仿真软件MATLAB 各自的优点,根据WinSock 网络通信原理,开发了 FLUENT/MATLAB 接口,建立了分布参数模型闭环控制快速原型的仿真平台,并且通过算例仿真验证了该方法的可行性与实用性。

关键词:FLUENT/MATLAB 接口;WinSock 网络通信;分布参数系统;仿真技术

中图分类号:TP391.9          文献标识码:A            文章编号:1004-731X (2008) 11-2851-04


Closed-loop Control Simulation Technology of Distributed Parameter System

Based on FLUENT/MATLAB Interface

BAO Wen, LI Wei-peng, CHANG Jun-tao, FU Hai-yang

(School of Energy Science and Engineering, Harbin Institute of Technology, Harbin 150001, China)

Abstract: The problems of fluxion, heat transfer and combustion which are frequently met in practical project are mostly distribution parameter  system.  In  order  to  solve  the  difficulty  in  building  the  model  of distribution  parameter  system, combined the advantage of CFD emulation software FLUENT and system simulation software MATLAB, according to WinSock  network  communication  principle,  the  interface  of  FLUENT/MATLAB  was  developed,  and  a  fast  prototype simulation platform for the closed-loop control of distribution parameter system was established. And through calculation example, the practicality and the feasibility of this method were verified.

Key words: FLUENT/MATLAB  interface; WinSock network  communication;  distributed parameter  system;  simulation technology


引  言

在工程实际中常遇到的流动、传热和燃烧等问题中, 大都为分布参数系统,其能量和质量在空间上是连续分布的,一般用偏微分方程描述其状态变化规律。此类系统动态过程的建模与仿真多采用简单易行的集总参数方法,但此方法难以反映系统参数的瞬态分布特性[1-3]。如果建立分布参数动态模型,存在建模难、计算量大的困难,并且许多模型仅限于零维或一维描述,往往不能反映符合实际的分布参数特性[4-7]。

目前,随着计算流体力学、计算热力学的发展和高速、大容量、低价格的计算机的相继出现,利用成熟的 CFD 商业软件(例如 FLUENT),对于工程中常遇到的非定常分布参数模型能够很好的模拟,并且其计算精度、可靠性和效率得到很大提高,在工程中的得到广泛的应用[8、9]。虽然商业CFD  软件具有建模简单、精度高等特点,但其不能实现对分布参数模型的闭环反馈控制,存在很大的局限。

本文结合 CFD  计算软件 FLUENT  和系统仿真软件MATLAB  各自的优点,利用网络通信协议实现了两者的接口,通过系统参数的实时同步传输,使得在 Simulink 中搭建的控制模块能够实时的控制 FLUENT 计算模型,建立了研究分布参数闭环控制的快速原型仿真平台,为研究分布参数系统仿真提供了新的思路。

收稿日期:2007-01-11

作者简介:鲍文(1970-),男,山东人泰安人,博士,研究方向为热能动力系统建模与控制、高超声速推进、智能信息处理等。


1    FLUENT/MATLAB 接口的设计思路

实现 FLUENT/MATLAB 接口技术关键在于解决两软件之间的数据传输,在保证 FLUENT 和 MATLAB 实时同步运行的前提下,两者的数据能够高效稳定的传输。应用 Internet网络通信传输数据的方法,在 Windows 仿真平台下,给同一台计算机上给两软件分配不同的网络端口,设计合理的网络通信函数嵌入两软件的接口函数中,通过控制网络通信协议传输数据的方式,就能够实现 FLUENT 与 MATLAB 的数据传输。

TCP/IP  协议是当今最为广泛应用的网络互联协议,包括应用层、传输层、互联网络层和网络接口层。传输层提供了节点间的数据传送服务,这一层负责传送数据,主要包括传输控制协议(TCP)和用户数据报协议(UDP)。在 TCP/ IP  协议组中,TCP  是一种面向连接的协议,为用户提供可靠的、全双工的字节流服务, 具有确认、流控制、多路复用和同步功能。UDP 协议则是无连接的,每个分组都携带完整的目的地址,各分组在系统中独立传送,它不能保证分组的先后顺序,不进行分组出错的恢复与重传。虽然 UDP 协议不保证传输的可靠性,但是提供高传输效率的数据报服务[10, 11]。由于 MATLAB/FLUENT 数据交互传输模型简单,并且为了提高数据传输效率并减小模拟仿真时间,采用 UDP协议。FLUENT 与 MATLAB 数据传输原理如图 1 所示。

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FLUENT  软件采用基于完全非结构化网格的有限体积法,能够很好的模拟流体和传热分布参数模型的定常或非定常问题,它是用C 语言开发的,其常规功能不支持外部接口,但为用户提供了自定义函数(UDF),为 FLUENT 二次开发提供了条件。应用 UDF 的可以实现定制模型边界条件、定义材料属性、定义表面和体积反应率、添加输运方程中的源项、自定义标量输运方程等功能,同时也支持 Windows 库函数。因此, 应用 FLUENT 的 UDF 功能既可以定制和获取模型的系统参数,又能够编写接收和发送数据的通信函数。

Matlab  中的 Simulink 软件包集动态系统建模、仿真和综合分析于一身,  可以处理的系统包括:线性、非线性系统;离散、连续及混合系统; 单任务、多任务离散事件系统, 广泛地应用于控制领域。 MATLAB  由 C  语言开发的,在Simulink  中提供了 S-函数功能,用户可以根据需要编写函数,经过编译生成 MEX 动态链接文件,可以加载到 Simulink模块中。因此,通信函数可以通过 S- 函数编译加载到Simulink 模块中。

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图 2 是 FLUENT 与 MATLAB 接口实现示意图,分别在S-函数和 UDF 中嵌入 UDP 网络通信函数,实现两个软件之间的数据传输,在保证两软件实时同步运行的前提下,那么就可以应用 Simulink 强大的系统仿真功能对FLUENT 模拟的分布参数模型进行控制,即可实现对仿真模型闭环反馈控制。

2    基于 WinSock  网络编程的 FLUENT/MA TLAB 接口的实现

2.1    WinSock 数据报网络编程

WinSock(Windows  Socket 的简称)是从 UNIX 系统的标准 TCP/IP 编程接口 Socket 演变而来,采用WinSock 实现应用程序数据通信的关系图如图 3 所示。WinSock 网络通信实现数据传输的基本单元是套接字,分为基于 TCP 协议的流式套接字和基于 UDP 协议的数据报套接字。数据报套接字比流式套接字模型简单,并且由于数据报套接字基于 UDP协议,传输效率高。

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开发 MATLAB/FLUENT 数据通信接口,采用客户端与服务器(C/S)模式,数据传输采用基于 UDP 协议的数据报套接字。图 4 为采用数据报套接字服务器与客户端的通讯时序图,首先客户端和服务器端都要创建一个数据报套接字,然后通过 bind  函数绑定分配的端口,将套接字与本地地址相连。客户端和服务器端都可以使用 sendto 函数发送数据,使用 recvfrom 函数接受数据,完成数据报的传递。发送数据时,发送方除指定本地套接字号外,还需指定接受方的套接字号,从而在数据发送过程中建立全相关[12, 13]。

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由于默认情况下 recvfrom 函数处于阻塞模式,在接受到数据前,程序将不会向下执行[14],这样就使得客户端与服务器端能够实时同步工作,满足了 FLUENT 与 MATLAB 在闭环反馈过程中实时同步运行。

2.2   FLUENT 客户端的实现

UDF 分为解释型和编译型,解释型不具备标准 C 编译器的所有功能,而编译型比解释型运行快,并且支持任何ANSI-compliant C 编译器,不存在 C 语言上的限制,因此使用编译型 UDF 建立网络通信函数。

编译型 UDF 需要安装 C 编译器(例如 VC++6.0),一旦编译好的 UDF 库文件在 FLUENT 链接运行后,与共享库相关的东西会保存到 case 文件中,那么只要读取 case 文件,编译的库文件会自动链接到 FLUENT  处理过程。编译型UDF 要在 FLUENT 安装目录下建立编译 UDF 库目录结构,如图 5 所示,编写好的源码放在 src 文件夹下,把 makefile和 user_nt.udf 两个文件复 制到相应版本的目录下,用文本文件编译 user_nt.udf 文件,设置 SOURCES  为编译好的用户自定义函数。在 MS-DOS  命令提示窗口,键入 nmake 建立目录,即可通过 UDF 面板进行链接。

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UDF 函数的编写具有规定的格式,程序前要包含 udf.h头文件,通过 UDF  规定的宏命令读写模型参数。WinSock通信函数嵌入在 UDF  中,需包含 stdafx.h 、winsock.h 、 windows.h 、stdio.h 、stdlib.h 几个头文件,UDF 通信程序流程如图 6 所示,基本步骤为:

(1)  首先要定义变量,创建套接字并根据指定的端口填充本地地址,然后绑定套接字,验证是否与服务器端建立关联,从而判断程序是否向下进行。

(2)  在创建和绑定套接字无误后,通过 UDF 特定的宏命令提取 FLUENT 模型的控制参数变量,利用宏命令可以获取位置坐标、温度、压力、速度等参数及其不同方向的梯度,在本文的实例中用到,thread_loop_f( ) 、begin_c _loop(  )和 C_T(  )三个宏函数,其中 thread_loop_f(  ) 、 begin_c_loop( )作用是循环单元面和控制体, 用 C_T( )获取单元面的温度.

(3)  将获取的变量数据发送到指定的服务器端口,发送数据后,通信函数处于阻塞状态,FLUENT 迭代计算不会向下运行,直到接受到 MATLAB 发送的数据。

(4)  发送到 Simulink 接收端的数据,与目标值比较,经控制器调节,输出量由 Simulink 发送端向 FLUENT 接收端口发送,并判定是否接收到数据。

(5)  在确认接受无误后,通过 UDF 宏赋值到模型边界或其它模型属性,例如反应速率、材料特性等。本文实例中用到 F_PROFILE(  )宏函数把接收到的数据赋值为进口边界的温度。

(6)  判断是否达到迭代次数,如果迭代完成则跳出循环,并释放套接字;否则进入 FLUENT 流场求解计算,然后再调用 UDF 通信函数。

2.3   MATLAB-Simulink 服务端的实现

Simulink 为用户提供了 S-函数模块,可以根据不同的需要编写外部接口程序。图 7  为 S-函数的运行流程图,依照 S-函数的编写格式,把套接字的初始化和绑定程序编写在 S-函数的初始化函数里,数据的接受和发送程序写在 mdlOutputs  函数中, 最后释放套接字。分别编写接收和发送 S-函数,通过循环运行不断的与客户端传输数据。

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在加载 Simulink  网络通信函数前首先运行 mex  -setup或 mbuild -setup 命令来对编译环境进行设置,确定编译器为VC+ +6.0,然后对编写好的 cpp 文件进行编译,生成动态链接库文件,即可加载到 Simulink 模块中调用。仿真采用定步长,设置 Simulink 与 FLUENT 相同的时间步长和迭代次数,仿真开始首先启动 MATLAB 服务端。

3    算例

为验证 FLUENT/MATLAB 通讯的可靠性,构建了混合器模型,如图 8 所示。混合器两进口初始温度分别为 350K和 290K,速度均为 10m/s,出口初始平均温度为 320.3K 。现在的问题是,在其他边界调节不变的情况下,如何构建闭环仿真,进而设计合理的控制器调节进口 1 的温度使得出口的平均温度快速的达到在目标温度 325K。

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应用 MATLAB/FLUENT 接口技术,选用简单的 PI 控制器,在 Simulink 中搭建控制器和数据速度接发模块,如图 9所示。

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尝试调节PI 参数,观测出口平均水温的变化规律,获得较好的系统动态特性。图10给出了四种不同PI参数被控量的变化规律,当Kp=1和Ki=25时,超调小,具有较好的动态特性,出口水温在0.6s后达到预定温度。

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同时,当Kp=1和Ki=25时,在混合器模型的中线上选取四个温度测点,在 FLUENT 中设置观测器记录测点温度随时间的变化规律,如图11所示。图12为不同时刻温度场的分布图,可以看出整个温度场的变化趋势,另外利用FLUENT可以做成视频动画文件,能够更详细的观测模型各参数的变化规律。

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本例中不仅可以控制出口的平均温度,通过编写合理的UDF  程序,还可以选取模型中任意位置的温度、压力等参数作为被控量,通过网络通信与 Simulink 传输数据,同样调节量可以是某边界的温度、压力或速度等, 也可以设置多参数调节。由此可知,FLUENT/MATLAB 技术适用于更复杂的分布参数系统,可以推广到更广泛的应用领域。

4    结论

本文针对该分布参数模型建模难的问题,结合 CFD 仿真软件 FLUENT 和系统仿真软件 MATLAB 各自的优点,根据网络通信原理,开发了 FLUENT/MATLAB 接口,有效合理的结合了两软件的优点,建立了分布参数模型闭环控制快速原型的仿真平台,为研究分布参数模型闭环控制仿真提供了研究平台,算例仿真验证了该方法的可行性与实用性,可以推广到更广泛的应用领域。 

Simulink设计某一实验对象模型,充当辨识对象,仿真真实的实验对象即可。而这里的关键是构造仿真对象的数学模型。一旦模型确定,仿真的实验对象就有了。由于不需要真实设备,整个实验不需要购买设备,因此可大大节省设备投入资金。这也是虚拟辨识实验的一大优势。 引擎文件包括辨识对象的模型文件和辨识函数文件。辨识函数文件将由VLabServer调用,来控制仿真的过程。在此我们以文献[7]中提到的水槽对象为仿真辨识对象。此辨识对象由三个液位对象即三个透明有机玻璃液位槽组成。它们可单独工作,也可以串联工作。一个水槽可以看成一阶惯性系统,三个水槽的串联可以看成三个一阶惯性环节串联而成。模型如图7。 

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为了适应对象辨识过程的反复性及辨识算法的多样性,辨识函数文件分为主函数文件和算法函数文件。主函数文件只有一个,算法函数文件有多个。VLabServer虚拟实验服务器中设置多个子实验。实验时每个子实验调用其对应的算法函数文件。并且,每个实验所需要的参数,由主函数文件统一传递。主函数的定义如下式: 

function[A,B,C,D,E,F,G]=labtank(subLabName, para1, para2, para3, para4, para5, para6, para7 ) 

其中:labtank为主函数名,这个函数名将在虚拟实验服务器配置中使用。SubLabName为子实验名,这个名字对应客户所设计的子实验名称。在辨识实验中,它共有AUTOCHECKING、SAMPLEDATA、IDENTIFICATION、模型阶次、DATAPREPROCESS、MODELCOMPARE六个子实验名。para1、para2、…、para7 为参数列表。由于每个子实验调用labtank函数时所用的参数个数不一样,因此其数量取决于参数最多的子实验。 

4  结论 

本文介绍了系统辨识虚拟实验平台的软硬件结构、系统辨识客户端程序设计,VLabServer虚拟实验服务器程序设计和科学计算引擎文件设计等。由于采用B/S结构,用户能随时随地(Any Time and Any Where) 通过因特网访问系统。

系统集客户端程序、WEB服务器、虚拟实验服务器和Matlab/Simulink为一体,构建了一个切实可行的辨识虚拟实验平台。平台具有较强的扩展能力,增加实验对象的模型文件,就可增加辨识实验数量。三阶水槽对象的辨识虚拟实验的实现,验证了平台设计的可行性。 

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首次发布时间:2026-04-24
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5.1电弧的基本理论5.1.1电弧的产生和物理特性5.1.2交流电弧5.1.3直流电弧5.1.4直流电弧和交流电弧的区别5.1.5电弧的熄灭方法和灭弧装置5.1电弧的基本理论5.1.1电弧的产生和物理特性1.概述大气中两个触头将接触或开始分离时,只要它们之间的电压达12~20V,电流达0.25~1A,触头间隙内就会产生一团温度极高﹑发出强光和能导电的近似圆柱形的气体,称为电弧。电弧是一种气体游离放电现象。产生电弧的条件:用开关电器开断电源电压大于10~20V,电流大于250mA的电路时,就会发生电弧。电弧的本质:生成于气体中的炽热电流,是高温气体中的离子化放电通道,是充满着电离过程和消电离过程的热电统一体。断路器在分断过程中产生的电弧是高温等离子体。等离子体是由部分电子被剥夺后的原子及原子被电离后产生的正负电子组成的离子化气体状物质,它是除固、液、气外的物质存在的第四态。看似“神秘”的离子体其实是宇宙中一种常见的物质,在太阳、恒星、闪电中都存在等离子体,它占了整个宇宙的99%。2.气体放电的物理过程气体放电的物理过程包括电离(游离)和消电离(去游离)。1)电离原子吸收的能量足够大时,电子激发到自由态而离开原子轨道形成自由电子,原来的中性原子或分子变成正离子,这种过程称为电离或游离。电离的方式:表面发射——由金属表面发射电子;表面发射方式由热发射、高电场发射(场致发射)、光发射、二次发射。空间电离——电极间气体在外界力量影响下,其分子或原子分裂成自由电子和正离子的现象,空间电离方式由光电离、电场电离(碰撞电离)、热电离。电离过程是各种电离形式的综合表现。2)消电离(去游离)电离气体中的带电粒子离开区域,或者失去电荷变为中性粒子,这种现象叫消电离。形式:复合——两个带有异性电荷的粒子相遇互相作用而消失电荷,形成中性粒子的现象叫复合。复合方式由表面复合和空间复合,影响复合因素最显著的是温度,冷却作用是加强复合的决定性因素。扩散——弧柱中的带电粒子,由于热运动从弧柱中浓度高的区域移动到弧柱周围浓度较低的区域,叫扩散。电弧电流恒定时,扩散速率与电弧直径成反比,复合速率与电弧直径平方成反比。3)气体放电的几个阶段非自持放电阶段(OD段)自持放电阶段(从D点起)3.电弧的产生、维持与发展1)电弧的产生强电场发射:E=U/s大于3×106V/m时,金属触头阴极表面就会发射自由电子。热电子发射:在开关分闸时,动静触头之间的接触压力和接触面积减小,接触电阻增大,接触表面发热严重,产生局部高温,阴极金属材料中的电子获得动能而逸出成为自由电子。加速运动:自由电子,在强电场的作用下,向阳极作加速运动。碰撞游离:加速运动获得动能的自由电子在运动中与中性质点发生碰撞,中性质点中的电子获得能量产生跃迁,跳到能级更高的轨道上,如果获得的能量足够大,自由电子就能脱离原子核的束缚,游离成自由电子和正离子。雪崩:游离的结果导致触头间自由电子数量剧增。介质击穿产生电弧:剧增的电子形成电流,介质被击穿而产生电弧。2)电弧的维持与发展☞由于电弧的半径小,电弧形成后,触头间的电压和电场强度很低,强电场发射停止。☞由于电弧在燃烧过程中温度很高,可达到几千度甚至上万度,阴极表面继续进行热电子发射。☞另一方面介质的分子和原子在高温下将产生强烈的分子热运动,获得动能的中性质点之间不断地发生碰撞,游离成自由电子和正离子,此即所谓热游离。☞热发射和热游离给弧隙提供了大量的自由电子,电流继续流过,电弧的燃烧得以维持。4.电弧的组成近阴极区——长度极短(约等于电子的平均自由行程)。电子经过这段行程后,气体电离,电子运动快,正离子慢行成正离子层,电场强度很高。近阳极区——长度为近阴极区数倍,阳极附近聚集大量电子,形成电子层。阳极压降﹑阴极压降数值相近,在20V以内,但阳极压降区较长,所以电场强度较小。电弧的阴极区域对电弧的发生和物理过程具有重要的意义,形成电弧放电的大部分电子是在阴极区产生或由阴极本身发射的。电弧放电时,实际上并不是整个阴极全部参加放电过程,阴极表面的放电只集中在一个很小的区域上,这个小区域称为阴极斑点。它是一个非常集中,面积很小的光亮区域,其电流密度很大,是电弧放电中强大电子流的来源。阳极表面也存在阳极斑点,它接收从弧柱中过来的电子。弧柱是由高温、游离了的气体形成的充满了带电粒子的等离子休。弧柱区——6000k以上高温,大量气体分子游离,因此具有良好的导电性。电流越大,弧温越高。热电离程度越大,电阻越小,伏安特性是负特性(但真空电弧是正特性),弧柱内气体全部电离,正负带电粒子数相等,为等离子体。电弧可分为短弧和长弧两种。电弧长度较短(即电弧弧芯中心线在毫米以下).电弧电压主要出阴极和阳极位降构成的电弧称为短弧。在短弧中近极区域的过程起主要作用。电弧长度较长,电弧电压主要由弧柱压降构成的电弧称为长弧。在长弧中弧柱的过程起主要作用。在高压开关中的电弧一般均属于长弧。5.电弧发生的途径1)电路断开电弧的发生为了使电弧点燃,某一最低电流值是必需的。开断电路时电弧的产生过程:触头开始分断—(存在超程实际未分断)—>接触点减小—>极限状态(仅一点接触)—>接触处金属熔融—>液态金属桥—>金属桥断裂(爆炸)—(电流瞬时截断)—>产生过电压—(击穿介质)—>电弧—(各种熄弧因素)—>电弧熄灭—>触头分断2)触头闭合时电弧的发生击穿电压的最低值(对于银触头大约是15V)、电弧建立的时间(大约为10-8s,与发生击穿时的触头间距无关)。3)真空和气体间隙的击穿电弧可以在真空的两电极间发生。这种电弧可以称为真空电弧。但电弧实际上并不是在绝对真空而是在金属蒸气中燃炽。4)从辉光放电到电弧放电的转变。从辉光放电过渡到热电子电弧的过程是随着电流的增加,阴极电位降逐渐增高,在阴极区放出的能量也就增加,如果这时阴极温度达到热电子发射开始起显著作用的数值,则放电的击穿电压开始下降。从辉光放电转变到冷阴极电弧的过程。在阴极电化显著增高的非正常辉光放电中。阴极表面的个别部分在强电场影响下能够发射电子,其数量足以使阴极电位降区域和气体显著地游离,由此产生电荷浓度较高的区域。电子比正离子更快离开这个区域,因此形成中间电荷的增加,促使场电子发射继续增加,最后形成电弧放电。5)从火花放电到电弧放电的转变。当两电极之间的间隙被击穿形成火花放电时,就在间隙形成导电通道,开始输入能量,电流逐渐上升。电流上升速度一般决定于外部电路的参数,但在两电极间的电容经常有某些储藏的能量被迅速输入到通道中。通道强烈地被加热和扩展,并且扩展的速度在初始阶段可以近似地看作为冲击波的传播。火花放电可以引起具有大的压力跃变的冲击波。6.电弧的物理特性1)电弧的温度在电弧中可能在几个微秒的时间内达到大约4000K~5000K的高温,电弧的燃炽与熄灭与温度有很大的关系。电弧温度与电流有重要的关系,电流的增加基本上标志着温度的上升。2)电弧的直径弧柱本身,电弧中间明亮的部分,直径大致相当于弧柱,电弧的最大导电部分,几乎100%的电流在它中间通过。光圈,周围较宽广而亮度较低的外壳。电弧的直径与电流有关。对于在空气中自由燃炽的电弧,其直径d与电流I的平方根成正比。高气压弧柱的直径与气体的压力P有关。对于自由燃炽的电弧,其直径随压力升高而减小。在管道中稳定燃炽的电弧直径是与电弧在其中燃炽的气体的导热系数成反比的。显然,这样的关系仅说明由于热传导而使电弧冷却的电弧特性。3)电弧的电压方程UA=Uc+Ua+Up或UA=U0+Eplp式中:Ua为阳极压降;Uc为阴极压降;Up为弧柱压降;Uo=Ua+Uc为近极压降,Ep为弧柱区电场强度;lp为弧柱区长度,可近似取为电弧长度。弧柱区的场强E与电弧电流Ih的关系:式中,r为弧柱通道半径;n为电子密度;be为电子迁移率;e为电子电荷。除电流外,弧柱区场强还与许多因素有关,如电弧运动的速度、气体的可动性、气体的导热系数、气体的压力以及电弧所处的狭缝或管道直径等。电弧既是电的又是热的现象,所以电弧所处热的条件,严重地影响到其电特性。如果散热条件好,则弧柱去游离过程强,弧柱区场强就升高、在许多情况下。电弧热量的散出与电弧在其中燃炽的气体的可动性和导热系数密切相关,试验表明,弧柱区场强有随气体导热系数大致成正比上升的倾向。电弧与固体绝缘壁的接触使场强有很大的增高。如果迫使电弧在绝缘板之间的狭缝或小直径的管道中燃炽,能使弧柱区场强增加几倍。4)电弧等离子体的热容与冷却开关电弧的熄灭,主要是靠对电弧等离子体进行冷却来实现的。冷却方式主要有等熵(热能除以温度所得的商,标志热量转化为功的程度)冷却和热传导冷却两种。等熵冷却就是所谓绝热膨胀。当气体沿着压力梯度进行膨胀运动时、由粒子运动形成的内部能量转变成流动能,使气体温度下降而被冷却。此时的冷却能力即每单位容积的散热功率,可用下式表示:上式中,v为流速;P为压力。热传导却是由沿着温度梯度移动的热流造成的冷却。气体与等离子体的热传导和通常固体的情况大不相向,它与内部的能量密度梯度有关,在气体和等离子体中可由于多种原因将能量以能流的形式散出去。如把这些能量的散失都看成是广义的热传导,并以导热率λ来等效表示,那么每单位容积的散热功率可用下式表示:上式中导热率λ是温度的函数。,热容(比热容,是单位质量物质的热容量,即使单位质量物体改变单位温度时的吸收或释放的内能。)愈小,则冷却速度愈快。电弧等离子体的定压比热容也与固体和液体的情况不同,它是相当复杂的温度函数,随温度的变化,定压比热容有很大的变化。设电弧等离子体所包含的能量(即热焓——焓是汽体的一个重要状态参数。焓的物理意义为:在某一状态下气体所具有的总能量,它等于内能和压力势能之和。)为hT。则定压比热容Cp为:这是由于气体与等离子体在温度升高的同时将发生分解和游离,而分解和游离时所需要的能量,从外部看即表现为大的热容。5)电弧的能量平衡电弧燃炽时,电源不断地供给能量,并转变成热能和光能,同时电弧也不断地通过传导、对流和辐射三种方式向周围散出能量。在长弧中,电弧的特性主要由弧柱决定、电弧电压主要由弧柱压降构成,即可忽略近极压降。发热量等于弧柱含热量的增加与散热损耗之和,电弧弧柱的动态能量平衡力程式为:式中,Ih为电弧电流(A),Uh为电弧电压(V);Q为弧柱的内能(J);t为时间(s);Ps为弧柱散失的功率(W)。能量平衡也是形成电弧等离子体动态特性的基础,对于每单位容积等离子体,这一关系的一般式为:式中,ρ为等离子体的电导率,E为电场强度;σ为等离子体密度;h为热焓。详细内容请见附件免责声明:本页面/内容部分素材来源于互联网公开信息,旨在传递更多信息,不代表本平台立场。版权归原作者或机构所有,如涉及侵权,请通过平台联系我们,我们将在核实后第一时间处理。本平台对转载内容的真实性、准确性不作任何保证,用户需自行判断并承担使用风险。

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