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无源低频 (LF) RFID

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无源低频(LF)RFID是射频识别(RFID)技术的一种,主要使用125kHz或134.2kHz的频段。这里介绍一种通过使用铁氧体芯来扩大LF RFID系统的工作距离的文章。

目录



   
  • 使用铁氧体磁芯的新型轻量级分段 RFID    
  • 地下非金属管道检测    
  • 参考文献    
 
 



RFID

As shown below👇

使用铁氧体磁芯的新型轻量级分段 RFID

RFID 阅读器和标签的两个天线是能量传输和数据交换的耦合载体。它们的结构和特性会显着影响 RFID 系统的性能。


LF RFID 有两种不同的通信协议:半双工 (HDX) 和全双工 (FDX)。

与 FDX 标签相比,HDX 标签具有更长的通信距离,因为当 HDX 标签响应时,HDX 阅读器的磁场被关闭,阅读器可以专注于接收标签数据信号,从而消除阅读器磁场的干扰。


LF 标签基于感应耦合从 RFID 阅读器天线的交变磁场中收集能量。然后,感应电压V0 在标签的两端,铁氧体磁芯天线线圈可以表示如下

其中 f 是 134.2 kHz 的工作频率,    指线圈匝数,    表示标签线圈的横截面积,    代表真空磁导率,    是铁氧体磁芯的有效磁导率,    说明天线的品质因数,以及    表示线圈位置的磁场。  
假设线圈匝数    保持不变,则    可以通过增加    ,        .  

 


对于圆柱形铁氧体磁芯,μt 的计算公式如下


从公式中可以看出,有效磁导率μt 仅与μ我 和 k. 下图描述了μt 和St×μt 在半径 r 上表示两个核心长度。很明显,铁氧体磁芯的比率 k 越大,该值就越大μt .然而St×μt 随着比率 k 的增加而降低。此外,当半径 r 恒定时,长度 l 的较大值会导致St×μt .因此,在为地下RFID标签设计铁氧体磁芯线圈天线时,为了增加标签的感应电压,应增加长度l以提高比率k,然后,应增加铁氧体磁芯的半径r。


 



地下非金属管道检测

地下非金属管道的应用越来越广泛。然而,由于它们缺乏导电性或磁性,传统的金属管道检测方法无法应用。对于广泛采用的探地雷达 (GPR) 方法,管道直径、埋深和土壤条件等因素严重影响定位精度。


射频识别 (RFID) 提供了一种通过电子标签检测管道的新方法。基于 RFID 的地下非金属管道检测系统,地面上的 RFID 阅读器可以通过从埋地 RFID 标签收集数据信号来轻松识别管道的材料、类型和直径。

地下管道 RFID 检测由于其在土壤适用性、管道尺寸和易操作性方面的先天优势,已经成为研究热点。然而,地下介质引起的衰减严重限制了探测距离。考虑到衰减随着 RFID 工作频率的增加而增加,有效的解决方案是选择较小的工作频率。目前,已经提出了一种检测距离为 1.25 m 的无源低频 (LF) RFID 系统。另一种选择是使用更高频率的谐波标签,它们在基频接收查询信号,并在二次谐波频率处辐射回读取器。虽然通过这种方法的实现,可以避免自干扰以增加读取范围,并且由于衰减的距离不超过 60 cm。利用声表面波 (SAW) RFID 可能是一个有趣的解决方案,可以在潮湿的沙质土壤中实现 1.5 m 的检测距离。但是,SAW-RFID 标签的天线加工难度相对较高,导致生产成本较高。显然,LF RFID 被认为是更适合地下管道检测的选择。然而,其较近的探测距离不足以满足近年来管道埋设向深部的探测需求。

因此,扩大当前地下LF RFID系统的工作距离具有重要意义。



参考文献



   


[1] J. Liang, C. Wu, J. Zhu, B. Tao and Z. Yin, "A Lightweight Segmented RFID Tag Antenna With a Combined Ferrite Core for Underground Applications," in IEEE Transactions on Antennas and Propagation, vol. 72, no. 9, pp. 7401-7406, Sept. 2024, doi: 10.1109/TAP.2024.3432310.

       



来源:微波工程仿真
ACT电子ANSA通信材料管道
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首次发布时间:2025-07-12
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周末--电磁仿真
博士 微波电磁波
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相互耦合的因素之一--表面波

天线之间的相互耦合主要是由于空间波和表面波。特别是平面天线,如微带贴片,会受到表面波的显著影响。表面波不仅会增强相互耦合,还会增强横向辐射,从而导致内轴瞄准增益降低。因此,通过减轻表面波来减少相互耦合是解耦工作的重点之一。表面波是指被限制在两种媒质交界面上,并沿该界面传播的电磁波。这篇文章简单的认识一下表面波的机理。目录 surface wave 表面波控制 参考文献 表面波As shown below👇surface wave表面波是指被限制在两种媒质交界面上,并沿该界面传播的电磁波。其特性包括:传播方式:表面波沿导波结构表面传播,而在垂直于表面的方向上,其场强按指数律递减。速度特性:表面波的传播速度通常小于自由空间的波速,因此传输表面波的结构被称为慢波结构,表面波天线也因此被称为慢波天线。分类:表面波可以分为快波(或称漏波)和慢波(或称聚波)两类。快波沿导波表面传播的相速大于光速,而慢波则小于光速。根据斯涅尔定律有,当ε1>ε2时,从介质1入射到介质2会有临界角,当入射角大于临界角会产生全反射,此时透射场表达为可以看到,在x方向沿着分界面传播,在z方向呈指数衰减,被限制在分界面传播。表面波是一种非均匀平面波,因为它的传播因子在x方向,振幅变化在z方向。根据上式,可以算出它的坡印廷矢量表明在z方向是没有实功率流动的。表面波对天线性能的影响辐射效率:表面波在介质基片内部传播时,如果无法有效透出介质参与正常辐射,将导致天线辐射效率的降低。方向图恶化:表面波在介质基片上下表面之间来回反射,可能产生杂散辐射,这些杂散辐射与正常辐射发生干涉,会引起方向图旁瓣的起伏,恶化天线辐射质量。互耦增强:表面波还会增强阵列天线单元之间的耦合作用,导致输入阻抗漂移、辐射方向图失真等问题。表面波控制在距离较大(半波长或更大)的高介电常数材料中,尤其是在 E 平面上,表面波在互耦合中的贡献超过了近场效应。控制表面波的方法材料选择:低介电常数基片:采用低介电常数的基片材料可以减少表面波的产生。光子晶体或电磁带隙材料:在天线金属表面上腐蚀周期性小洞或在介质基板中周期性排列金属、介质等材料,以破坏表面波的传播路径,形成对表面波的阻滞效果。结构设计:金属屏蔽层:在介质基板外围加金属腔或金属栅栏,改变平面天线的边界条件,截断表面波的横向传输。多层结构:采用多层结构设计,通过调整各层材料的介电常数和厚度,以减少表面波的产生并提高天线的带宽。表面阻抗调制:通过调制天线表面的阻抗,可以产生沿传播方向有一定振幅和相位分布的行波,从而控制天线的辐射特性和方向性图。参考文献 [1] J. M. Heo, H. Kim, D.-Y. Kim, S.-K. Kim, G.-R. Yun, and G. Byun, “Dual-Band Dual-Polarization Decoupling Metasurface Using Stacked Mushroom Structure With Asymmetric Via Posts,” IEEE Antennas and Wireless Propagation Letters, vol. 23, no. 6, pp. 1685–1689, Jun. 2024, doi: 10.1109/LAWP.2024.3366593.[2] A. Askarian, J. Yao, Z. Lu, and K. Wu, “Surface-Wave Control Technique for Mutual Coupling Mitigation in Array Antenna,” IEEE Microwave and Wireless Components Letters, vol. 32, no. 6, pp. 623–626, Jun. 2022, doi: 10.1109/LMWC.2021.3139196. 来源:微波工程仿真

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