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近场散射现象

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雷达技术是一种成熟的技术,用于远程检测和传感物体的速度以及绝对和相对距离。其基本原理依赖于发射信号和接收信号的比较。然而,在远场假设不成立时,例如用于汽车、军事、成像、高精度距离测量以及生命体征和心音传感的多反射器天线系统或毫米波雷达系统,经典远场依赖性的前提条件就不再适用,任何关于系统行为的相关预测都可能不可靠。基于此问题,近场散射现象的研究就尤为重要。

目录



   
  • 传递函数的推导    
  • 近场现象分析    
  • 参考资料    


RCS

As shown below👇

传递函数的推导

如下图描述的雷达通用场景。天线由输入功率为a的波,根据天线辐射特性照射目标。

 


目标散射入射波,最终在天线终端中产生接收到的功率为b的波。

比率R=b/a表征雷达信道,从中可以推断出有关目标的信息。

考虑球面波传播、目标的物理范围、天线辐射特性和单站配置的情况下推导R。

在不满足目标远场条件的应用场景中,目标被认为明显大于波长,这使得物理光学概念非常适用于推导散射效应。

有如下前提假设:

目标不包含凹进特征,如二面体或开放腔。

推导忽略边缘的衍射。

靶由PEC制成,

假设时间谐波场具有隐式exp(jωt)时间依赖性。

给定目标表面S处的总磁场Ht,在位置r处评估的散射场HS由Stratton-Chu积分得出

 
 

φ为格林函数,其相对于预处理坐标的梯度计算为

 

由于散射体表面上每个点的曲率半径远大于波长,因此局部表面dS被认为根据切平面无限延伸(切平面近似)。dS处的总磁场和入射场之间的关系如下

 

与考虑入射到目标上的平面波的经典物理光学方法不同,考虑了由于辐射源和散射体之间的有限距离而具有不同传播方向的局部平面波。它们的幅度和相位与天线的远场辐射特性有关,假设天线可以很好地估计目标位置的入射场。因此,入射磁场近似为

 

在雷达应用的背景下,最终感兴趣的是天线终端中激发的功率波b,而不是散射场。将上式结合,得出天线端子处的输出和输入功率波的比率为

 





近场现象分析

传递函数R取决于被积函数在目标表面上的幅度和相位分布。由于被积函数取决于多个参数,即频率、天线辐射方向图、目标形状及其相对于天线的相对方向和距离,因此定义一种特定的配置来分析由于散射体的扩展性质而产生的现象是有益的。

如下图所示,直径为2R的PEC圆盘作为代表性目标,通用天线位于距离z0处。它的主瓣与圆盘的旋转轴对齐。在这种配置中,磁盘边缘衍射的贡献可以忽略不计。

 

代替特定天线的方向图,采用了一种通用的方向图。这种方向图在数学上更容易处理,但仍然符合决定性立体角内的物理辐射行为。假设只有主瓣相关,则方向图定义如下:

 

其中半功率波束宽度(HPBW)为

 

下图显示了各种最大值D0的方向图。各向同性辐射器对应于D0=1。


 

由于R中的积分叠加了磁盘边界指定区域内的所有贡献,因此它们随距离变化的相对相位建立了与距离相关的近场现象。

可以证实,随着距离的减小,由于指数项的影响被抑制,方向性对产生的相量有显著影响。从物理上讲,方向性会减弱目标外部的贡献。相反,在远距离下,相关立体角减小,使得定向天线在近场效应方面接近各向同性天线的行为。


参考文献



   

[1] B. Tegowski, D. Langer, M. Wenzel, N. C. Albrecht and A. Koelpin, "Near-Field Scattering Phenomena in Monostatic Radar Applications Derived From Physical Optics," in IEEE Transactions on Antennas and Propagation, vol. 73, no. 2, pp. 1084-1094, Feb. 2025, doi: 10.1109/TAP.2024.3486905.

来源:微波工程仿真
ACT光学通用汽车ANSA
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首次发布时间:2025-07-16
最近编辑:2月前
周末--电磁仿真
博士 微波电磁波
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