共面波导微带线简介

电磁 （EM） 波的多维调节，特别是对于发生在不同极化通道的联合幅度相位调制，对于新一代信息处理和无线通信至关重要。具有低串扰和高效率的螺旋多路复用级联超元器件应用于复杂的电磁操作，但大多数仅限于半空间锁定的螺旋态和模式。目录 超表面对电磁波的控制 超表面的宏观场表征 参考文献 MetasurfaceAs shown below👇超表面对电磁波的控制超表面作为超材料的二维对应物，在电磁波 （EM） 的亚波长调制方面表现出无与伦比的能力，并依靠强大的可调自由度 （DOF）成为物质-波相互作用的关键支点。 与传统的电磁介质（Luneburg 透镜、螺旋相位板、空间光调制器和衍射光栅）或笨重的 3-D 超材料相比，鉴于体积小、损耗低、易于制造的优点，超表面通过精心巧妙地排列准周期单体或多体超分子实现了复杂波前的万花筒般的定制。因此，局部场的相应振幅、相位、极化和传输模式都按预期进行了定制，从而能够准备平面、小型化和兼容的系统。从微波到光学，从声学到热学，各种基于超表面的平面器件得到了开发和展示，例如完美吸收体、隐形斗篷、衍射超格栅、消色差超透镜和矢量全息图，在不知不觉中建立了一座连接物理世界和现实世界的畅通无阻的桥梁。具体来说，在偏振作为 DOF 的基础上，相继提出了一些有意思的现象和器件，包括量子逻辑算子、微分干涉对比显微镜和 Mueller 矩阵成像系统，刺 激了超表面在基础科学和高精度技术中的新兴应用。超表面的宏观场表征宏观场被定义为入射场+整个板材的场，取平均值，以便消除场在板材中分离量级上的快速变化。 该场与散射体平面中的连续电极化和磁极化密度有关，可能分布不均匀。宏观场在板材的所有点上都有不连续性（从经典边界条件来看）。这些不连续性可以用下式表示， 极化和磁化密度是通过平面中电偶极矩和磁偶极矩的密度得到的。这些偶极矩反过来取决于作用在每个散射体上的场，以及散射体的极化率。作用场被定义为入射场，加上来自整个平面的电场和磁极化密度。不包括以所考虑的散射体的位置为中心的半径为R的小圆盘的作用。具体来说，作用在rl处的散射体上的场可以通过从宏观场中减去半径为R的圆盘产生的场来获得。可以表示为 同理， 参考文献 [1] Z. Chu et al., "Noninterleaved Completely Helicity-Modulated Cascaded Metasurface Empowering Full-Space Energy-Controllable Arbitrary Wavefront Manipulation," in IEEE Transactions on Antennas and Propagation, vol. 72, no. 11, pp. 8684-8695, Nov. 2024, doi: 10.1109/TAP.2024.3456428.来源：微波工程仿真